Harmonischer Oszillator Molekülschwingungen

Präsentation zum Thema: "Harmonischer Oszillator Molekülschwingungen"—  Präsentation transkript:

1 Harmonischer Oszillator Molekülschwingungen
WS 2015 / 16 – Ulrich Hohenester Vorlesung Harmonischer Oszillator Molekülschwingungen

2 Schwingungen von makroskopischen Objekten

3 Schwingungen von mikroskopischen Objekten
„Nanobrücke“ … mit Hilfe moderner Herstellungsmethoden können künstliche Brücken im Nanometerbereich hergestellt werden

4 Schwingungen von mikroskopischen Objekten
Molekülschwingungen: Jedes Atomgerüst besitzt eine Reihe von charakteristischen Schwingungsmoden

5 Klassischer harmonischer Oszillator
Newtonsche Bewegunsgleichungen Eigenfrequenz Potentielle Energie

6 Klassischer harmonischer Oszillator
Dimensionslose Zeiteinheit Newtonsche Bewegungsgleichungen Bewegungsgleichung kann in der komplexen Ebene gelöst werden, Hilfsgröße a Bewegungsgleichung für Hilfsgröße a Lösung für Auslenkung x

7 Quantenmechanischer Oszillator
Der Hamiltonoperator für den harmonischen Oszillator besteht aus der kinetischen Energie ~p2 und der potentiellen Energie ~x2 Jedes Potential kann um Minimum entwickelt werden

8 Quantenmechanischer Oszillator
Es ist in vielen Fällen günstig, dimensionslose Größen für die Impuls- und Ortskoordinaten einzuführen Charakteristische Längenskala Dimensionslose Ortsvariable Dimensionslose Energievariable

9 Oszillator : dimensionslose Größen
In den dimensionslosen Einheiten hat die zeitunabhängige Schrödingergleichung eine einfache Form Charakteristische Längenskala Zeitunabhängige Schrödingergleichung Zeitunabhängige Schrödingergleichung in den dimensionlosen Einheiten Dimensionsloser Impuls und Wellenfunktion

10 Oszillator : „Leiteroperatoren a“
Wie beim klassischen Oszillator versuchen wir, das Problem durch die Hilfsgröße a zu lösen Produkt der Operatoren a und a+ Hamiltonoperator ausgedrückt durch den Operator a

11 Oszillator : „Leiteroperatoren a“
Wenn ein Eigenzustand von H ist, dann ist auch einer Zur Lösung des Problems benötigen wir nur die „Kommutatoren“ Insbesondere gilt

12 Oszillator : „Leiteroperatoren a“
Wenn ein Eigenzustand von H ist, dann ist auch einer Nehmen wir an, dass f( q ) ein Eigenzustand ist Durch Anwenden der Operatoren a und a+ erhalten wir neue Eigenzustände a erniedrigt den Energieeigenwert um 1, und a+ erhöht ihn um 1 !!!

13 Oszillator : Grundzustand + Anregungszustände
Damit es einen Grundzustand f0( q ) gibt, muss für diesen gelten Die Energie des Grundzustandes beträgt Durch Anwenden der „Leiteroperatoren“ kann man alle angeregten Zustände bestimmen

14 Oszillator : „Leiteroperatoren“
Mit Hilfe der Leiteroperatoren kann man, ausgehend vom Grundzustand, alle an- geregten Zustände erreichen

15 Oszillator : Hermitpolynome
Die Eigenzustände des harmonischen Oszillators können auch durch die Hermitpolynome ausgedrückt werden Charles Hermite (1822 – 1901)

16 Eigenzustände des harmonischen Oszillators
Zeitunabhängige Schrödingergleichung Eigenenergien und Eigenzustände des harmonischen Oszillators Eigenenergien Eigenfunktionen

17 Eigenzustände des harmonischen Oszillators
Der Grunzustand hat eine endliche „Nullpunktsenergie“ Die Energieabstände im harmonischen Oszillator sind äquidistant Die Zahl der Knoten nimmt mit zunehmender Energie zu Die Zustände können in gerade und ungerade Zustände unterteilt werden

18 Schwingungszustände von Wassermolekülen
Normalschwingungen des freien Wassermoleküls (oben) und des Wassermoleküls innerhalb einer Flüssigkeit (unten)

19 Molekülanregungen Rotationen (~meV) … Schwingungen (~0.1 eV) … Elektronische Anregungen (~eV) Molekülspektren bestehen aus Rotations-, Schwingungs- und elektronischen Anregungen, sowie aus Mischformen (Rotations-Schwingungsbanden)

20 Spektren von Wassermolekülen
Jedes Molekül hat seine ganz charakteristischen Schwingungsenergien, dadurch kann es spektroskopisch eindeutig identifiziert werden