Einführung in die Physik für LAK

Präsentation zum Thema: "Einführung in die Physik für LAK"—  Präsentation transkript:

1 Einführung in die Physik für LAK
Ulrich Hohenester – KFU Graz, Vorlesung 4 Erhaltungsgrößen: Impuls, Drehimpuls, Energie Keplerbahnen, starrer Körper, Kreisel

2 Noethersches Theorem Emmy Noether (1882 – 1935)
Zu jeder kontinuierlichen Symmetrie eines physikalischen Systems gehört eine Erhaltungsgröße und umgekehrt.

3 Noethersches Theorem Ansuchen 1915: Eure Exzellenz
bittet die mathematisch-naturwissenschaftliche Abteilung der philosophischen Fakultät der Göttinger Universität ehrerbietigst, ihr im Falle des Habilitations- gesuches von Fräulein Dr. Emmy Noether (für Mathematik) Dispens von dem Erlaß des 29. Mai 1908 gewähren zu wollen, nach welchem die Habilitation von Frauen unzulässig ist. Antwort des Ministers 1917: Die Zulassung von Frauen zur Habilitation als Privatdozent begegnet in akademischen Kreisen nach wie vor erheblichen Bedenken. Da die Frage nur grundsätzlich entschieden werden kann, vermag ich auch die Zulassung von Ausnahmen nicht zu genehmigen, selbst wenn im Einzelfall dadurch gewisse Härten unvermeidbar sind. Zu jeder kontinuierlichen Symmetrie eines physikalischen Systems gehört eine Erhaltungsgröße und umgekehrt.

4 Noethersches Theorem Kein Zeitpunkt ausgezeichnet – Energieerhaltung
Im Folgenden wollen wir reibungsfreie Systeme betrachten. Für diese gilt: Kein Zeitpunkt ausgezeichnet – Energieerhaltung Kein Ort ausgezeichnet – Impulserhaltung Keine Richtung ausgezeichnet – Drehimpulserhaltung Zu jeder kontinuierlichen Symmetrie eines physikalischen Systems gehört eine Erhaltungsgröße und umgekehrt.

5 Impulserhaltung Ein Körper, auf den keine Kraft einwirkt, befindet sich im Zustand der Ruhe oder der gleichförmigen Bewegung.

6 Comptonstreuung Ein Röntgenstrahl trifft auf ein Elektron und wird gestreut. Dabei ändert das Photon seinen Impuls und seine Energie.

7 Impulserhaltung Wenn zwei oder mehrere Teilchen über Paarkräfte miteinander wechselwirken, bleibt der Gesamtimpuls erhalten. Die Impulse der einzelnen Teilchen können sich durchaus ändern. Aus dem Zusammenspiel von Gravitations- und Fliehkräften von Erde und Mond resultiern die Gezeiten.

8 Zwangskräfte In nichtinertialen (beschleunigten) Bezugssystemen kommt es zu sogenannten Scheinkräften wie der Zentrifugalkraft oder der Corioliskraft

9 Drehimpuls Bei der Kreisbewegung ist der Impuls offensichtlich keine Erhaltungsgröße, da die Richtung der Geschwindigkeit sich dauernd ändert. Trotzdem existiert auch hier eine Erhaltungsgröße, der sogenannte Drehimpuls, der definiert ist durch 2. Kepler-Gesetz Ein von der Sonne zum Planeten gezogener „Fahrstrahl“ überstreicht in gleichen Zeiten gleich große Flächen.

10 Quantenmechanik In der Quantenmechanik haben Teilchen auch einen Wellencharacter. Plancksches Wirkungsquantum Planck: „Die Kühnheit dieser Idee war so groß – ich muss aufrichtig sagen, dass ich selber auch damals den Kopf schüttelte dazu, und ich erinnere mich sehr gut, dass Herr Lorentz mir damals sagte im vertraulichen Privatgespräch: ‚Diese jungen Leute nehmen es doch gar zu leicht, alte physikalische Begriffe beiseite zu setzen!‛ Es war damals die Rede von Broglie-Wellen, von der Heisenbergschen Unschärfe-Relation – das schien damals uns Älteren etwas sehr schwer Verständliches.“ Louis De Broglie, 1923

11 Quantenmechanik Im Bohrschen Atommodell ist der Drehimpuls quantisiert. Beim Sprung eines Elektrons zwischen den Schalen wird ein Photon ausgesandt

12 Arbeit Arbeit (Formelzeichen W von englisch work) wird verrichtet, wenn eine Kraft längs eines Weges auf einen Körper wirkt. Bei einem konservativen Kraftfeld hängt die Arbeit ausschließlich von den Endpunkten des Pfades ab. Beispiele für konservative Kraftfelder sind Gravitationskraft, Federkraft, Coulombkraft. Beispiele für nicht-konservative Kraftfelder sind Reibungskräfte, Wirbelfelder.

13 Potentielle Energie Bei einem konservativen Kraftfeld kann man jedem Raumpunkt einen Wert zuordnen (potentielle Energie), der der Arbeit entspricht, die man benötigt, um ein Teilchen von einem Referenzpunkt zu diesem Raumpunkt zu bewegen. Die potentielle Energie ist definiert durch Beispiel Gravitationskraft

14 Potentielle Energie Nur für die Ortsänderung in Richtung der Kraft (Skalarprodukt) muss Arbeit verrichtet werden. Das negative Vorzeichen ergibt sich dadurch, dass man etwas entgegen der wirkenden Kraft bewegen muss, um die potentielle Energie zu erhöhen.

15 Potentielle Energie Potentielle Energie für eine Feder.
Gravitationskraft Erde (exakt)

16 Kinetische und potentielle Energie
Bei einer Bewegung im Schwerefeld bleibt die Gesamtenergie erhalten. Zusätzlich zur potentiellen Energie gibt es auch noch eine kinetische Energie.

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18 Keplerbahnen Johannes Kepler (1571 – 1630) Graz 1594 – 1600 Die Planetenbahnen (Keplerbahnen) sind durch das Zusammenspiel von Energieerhaltung und Drehimpulserhaltung bestimmt (Lösungen sind Kegelschnitte)

19 Keplerbahnen Bei den Kepplerbahnen ändern die Brennpunkte der Ellipsen ihre Lage nicht. Dennoch kommt es beim Merkur zu einer Periheldrehung, deren Ursache erst durch die allgemeine Relativitätstheorie erklärt werden konnte.

20 Äquivalenz von Energie und Masse
Man kann im Rahmen der Relativitätstheorie zeigen, dass Masse und Energie äquivalent sind. Es kann somit Masse aus Energie erzeugt werden. Das nutzt man in Teilchenbeschleunigern aus.

21 Starrer Körper Als starrer Körper wird ein physikalisches Modell eines nicht verformbaren Körpers bezeichnet. Der Körper kann eine kontinuierliche Massenverteilung aufweisen, oder ein System von diskreten Massenpunkten sein. Die Nichtverformbarkeit ist eine Idealisierung bei der beliebige Punkte des Körpers unabhängig von äußeren Kräften immer den gleichen Abstand zueinander besitzen, also keinerlei Durchbiegung oder innere Schwingung auftritt. Die Bewegung des starren Körpers kann in die Bewegung des Schwerpunktes sowie Rotationen aufgeteilt werden. Für die Rotationsenergie und das Trägheitsmoment gilt: Abstand zur Drehachse

22 Trägheitsmoment Wenn die Rotation nicht um eine Richtung der Hauptträgheitsmomente erfolgt, sieht die Bewegung oft relativ kompliziert aus.

23 Starrer Körper Für den starren Körper gelten folgende Bewegungsgleichungen Bewegung auf der schiefen Ebene: die Rollbewegung erfolgt um den Punkt, an dem der Zylinder die schiefe Ebene berührt; das Drehmoment ist proportional zu FH.

24 Kreisel Die Kreiselbewegung setzt sich aus der Präzessions- und Nutationsbewegung zusammen.