Folgereaktionen A  B  C A B C Konzentration Zeit t 1-2.

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1 Folgereaktionen A  B  C A B C Konzentration Zeit t 1-2

2 Beispiele für Folgereaktionen
Radioaktive Zerfall (Uran Actinium Reihe) 239Pu  235U  Th231 RX + OH-  ROH + X- RX  R+ + X- R+ + OH-  ROH SN1- Reaktion 1-2

3 Folgereaktionen: Zeitgesetz und Geschwindigkeitsgleichung für A
A  B  C k1 k2 1) Zeitgesetz und Geschwindigkeitsgleichung für den Verbrauch von A -d [A]/dt = k1 [A] [A] = [A]o e-k1t Zerfall von A Entspricht einer Reaktion 1. Ordnung 1-2

4 Zeitgesetze zur Enstehung von B und C
k1 k2 A  B  C 1) Zeitgesetz und für die Entstehung von B d[B]/dt = k1 [A]- k2 [B] = ka [A]o e-k1t – k2 [B] 1) Zeitgesetz für die Entstehung von C d[C]/dt = k2 [B] Wird verbraucht Entsteht aus A Aus dem Integrierten Geschwindigkeitsgesetz für A 1-2

5 Geschwindigkeitsgleichung für B
Die Umformung des Zeitgesetzes ergibt es eine linare Differentialgleichung 1. Ordnung: d[B]/dt + k1 [B] = k1 [A]o e-k1t Lösung nach der Lagrangschen Methode der Variation der Konstanten [B] = [A]o k1/(k2-k1) (e-k1t - e-k2t) Die Schwierigkeit liegt darin, dass zwei Terme B enthalten Wedler S. 869 Das Lösungsverfahren nach Lagrange wird nicht abgefragt 1-2

6 Geschwindigkeitsgleichung für C
Ansatz: [A]o = [A] + [B] + [C] (die Summe der Einzelkonzentrationen muß = [A]o sein) Geschwindigkeitsgleichung umstellen nach [C] & ersetzen von [A] + [B]: [C] = [A]o -[A]o e-k1t - [A]o k1/(k2-k1) (e-k1t - e-k2t) [A]o ausklammern, auf einen Nenner bringen & wegkürzen liefert das Ergebnis: [C] = [A]o (1- k2/(k2-k1) e-k1t + k1/(k2-k1) e-k2t) Ansatz und Ergebnis sind wichtig für das Verständnis der Folgereaktionen 1-2

7 Bestimmung der Zeit bei der die maximalen Konzentration von B erreicht ist
Zeit t Am Wendepunkt ist dB / dt = 0 1-2

8 d[B]/dt wird 0, wenn die Terme der Klammer gleich sind
Bestimmung der Zeit bei der die maximalen Konzentration von B erreicht ist B ist unser Intermediat: [B] = [A]o k1/(k2-k1) (e-k1t - e-k2t) differenziert: (hier brauchen wir die Ableitung der Exponentialfunktion) d[B]/dt = - [A]o (k2 / (k2-k1)) (k1e-k1tmax – k2e-k2tmax) Am Wendepunkt ist d[B]/dt = 0, dann ist tmax berechenbar: Ergebnis: tmax = 1 / (k1 – k2) ln(k1/k2) d[B]/dt wird 0, wenn die Terme der Klammer gleich sind Atkins S. 899 1-2

9 Was passiert wenn k2 und k1 sehr unterschiedlich sind ?!
Wedler S. 871 Bei dieser Gleichung ist eine Grenzwertbetrachtung interessant: [C] = [A]o (1- k2/(k2-k1) e-k1t + k1/(k2-k1) e-k2t) Grenzfall 1: k2 <<< k1 [C] = [A]o (1- e-k2t) Grenzfall 2: k1 <<< k2 [C] = [A]o (1- e-k1t) Der Reaktionsverlauf wird durch die langsamere der beiden Folgereaktionen bestimmt 1-2

10 Unterschiedliche Verhältnisse der Geschwindigkeitskonstanten
Wichtig ist hier, wie sich der Konzentrationsverlauf mit den unterschiedlichen ks verändert A  I  P

11 Geschwindigkeitsbestimmende Schritte
Die kleinere der Geschwindigkeitskonstanten bestimmt den Reaktionsverlauf berechnet

12 Geschwindigkeitsbestimmende Schritte

13 Die Näherung quasistationärer Zustände
A  B  C Konzentration C A Die Konzentration von B bleibt über einen langen Zeitraum stabil d[B]/dt  0 B Zeit t 1-2

14 Vereinfachung der mathematischen Behandlung der Reaktion A  B  C
Gleicher Ansatz d[B]/dt = k1 [A]- k2 [B] = k1 [A]o e-k1t – k2 [B] Bodenstein:d[B]/dt  0 daraus folgt:[B]  k1 / k2 [A]o e-k1t Produktentstehung: d[C]/dt = k2 [B]  k1 [A]o e-k1t Ergebnis der Integration entspricht Grenzfall k1 << k2 :: [C] = [A]o (1- e-k1t) Für die Integration: F(e-at) und e0 = 1 1-2

15 Vergleich des exakten Konzentrationsverlaufs und der Näherungslösung
Für A ändert sich nichts Beachten Sie die großen Unterschiede am Anfang

16 Die Rückreaktion ist viel schneller als die Reaktion zu C
Vorgelagerte Gleichgewichte: 1. Fall: Produktentstehung stört das Gleichgewicht nicht Atkins S. 902 A+B I  C k1 k-1 k2 Aus der Gleichgewichtsbedingung folgt: Kgl = [I] / ([A] [B]) = k1 / k-1 wenn wir [I] aus der obrigen Gleichung ersetzen folgt: d[P]/dt = k2 Kgl [A] [B] = k2 k1/k-1 [A] [B] Die Rückreaktion ist viel schneller als die Reaktion zu C Reaktion 2. Ordnung 1-2

17 A+B I  C k1 k2 k-1 d[I]/dt = k1 [A] [B] - k-1 [I] - k2 [I]  0
Vorgelagerte Gleichgewichte 2. Fall: Berücksichtigung der Weiterreaktion zum Produkt A+B I  C k1 k-1 k2 d[I]/dt = k1 [A] [B] - k-1 [I] - k2 [I]  0 aus der Bodensteinschen Näherung folgt: [I] = (k1 /(k-1 + k2 )) [A] [B] und damit für dP/dt : d[P]/dt = (k2 k1 /(k-1 + k2 )) [A] [B] k2 kommt hinzu 1-2

18 Kinetische Isotopeneffekte
1-2

19 Primäre und sekundäre kinetische Isotopeneffekte
Primärer KI- Effekt Sekundärer KI- Effekt Abb aus Atkins

20 Beispiele für kinetische Isotopeneffekte

21 Lindemann-Mechanismus
Warum sind viele Gasreaktionen 1. Ordnung, obwohl bimolekulare Ereignisse eine Rolle spielen ?! Stoss aktiviert: 1. Term Term Term Term 3 d[A*]/dt = k1 [A]2 -k-1 [A][A*] -k2 [A*] k-1 k1 Stoss deaktiviert: 2.Term k2 Produkt entsteht: 3.Term Lindemann-Mechanismus

22 Lindemann-Mechanismus für unimolekulare Gasreaktionen
Atkins S. 907 Bodensteinsche Näherung: 0 ≈ k1 [A]2 -k-1 [A][A*] -k2 [A] Geichung nach [A*] auflösen  [A*] = k1 [A]2 /(k-1 [A] +k2) Produktentstehung: d[P]/dt = k2 [A*] [A*] einsetzen  d[P]/dt = k2 k1 [A]2 /(k-1 [A] +k2)

23 Lindemann-Mechanismus für unimolekulare Gasreaktionen
Atkins S. 907 d[P]/dt = k2 k1 [A]2 /(k-1 [A] +k2) Grenzwert 1: k2 << k-1 [A] d[P]/dt = [A] (k2 k1 /k-1) k2 im Nenner verschwindet, dadurch fällt ein [A] weg Hier liegt eine Reaktion 1. Ordnung von (eher Deaktivierung als Produktentstehung) Bei niedrigen Partialdrücken kommt es zu einem Wechsel der Reaktionsordnung (der [A] Term in der Grenzfall-Betrachtung) Grenzwert 2: k2 >>k-1 [A] d[P]/dt = k1 [A]2 Hier liegt eine Reaktion 2. Ordnung von

24 Kettenreaktionen und Explosionen
1-2

25 Kinetik von Kettenreaktionen ohne Verzweigung
Atkins S. 921 CH3CHO (g)  CH4 (g) + CO (g) r = k [CH3CHO]3/2 Kettenstart: CH3CHO  •CH3 + •CHO r = ks [CH3CHO] Fortpflanzung: CH3CHO + •CH3  CH4 + CH3CO • r = kf [CH3CHO] [•CH3] Fortpflanzung: CH3CO •  •CH3 + CO r = kf [CH3CO•] Abbruch : CH3 • + •CH3  CH3CH r = ka [•CH3]2 Ziel: Eliminierung der Intermediate in der finalen Gleichung 1-2

26 Einsatz der Näherung des quasistationären Zustandes
Quasistationäre Näherung annehmen und Gleichungen addieren (führt zur Vereinfachung) d[•CH3] /dt = ks [CH3CHO] - kf [CH3CHO] [•CH3] +kf [CH3CO•]-2ka[•CH3]2 d[CH3CO•] /dt = kf [CH3CHO] [•CH3] - kf [CH3CO•] Ergebnis: [•CH3] = (ks /2ka)1/2 [CH3CHO]1/2 d[CH4] /dt = kf (ks /2ka)1/2 [CH3CHO]3/2 Intermediate wurden eliminiert 1-2

27 Nachweis von Radikalen-Paneth Versuch

28 Nachweis von Radikalen -Elektronenspinresonanz
Simulated EPR spectrum of the CH3 radical Messung von Molekülen mit ungepaarten Elektronen Organische und anorganische Radikale Konzept ist ähnlich der Kernspinresonanz, aber hier werden die Elektonenspins und nicht die Kernspins angeregt. Anregung im Mikrowellenbereich

29 Knallgas-Explosion 2H2(g) + O2 (g)  2 H2O
Kettenstart: H2 H • + •H r = ks Fortpflanzung: H2 + •OH  H• + H2O r = kf [•OH] [H2] Verzweigung: •(O2) • + H•  •O • + •OH r = kv [•(O2)•] [H•] H2 + •O •  •OH + H • r = kv’ [•O • ] [H2] Abbruch : H• + Wand  1/2 H2 r = ks [H•] H• + O2 + M  HO2 • + M* r = ks [H•] [M*] [O2] Im Gegensatz zu normalen Kettenreaktionen gibt es hier einen Verzweigungsschritt 1-2

30 Knallgas-Explosionen
Thermische Explosion Trimolekularer Zusammenstoss Abreaktion mit der Wand 1-2

31 Wahrscheinlichkeit von Explosionsreaktionen
Verzweigung: Engels, Raid S.1134 A + B  R• ks ka P2 fR• + P1 kv Start: Verzweigungsgrad Abbruch: Ansatz: d [R•] /dt = ks[A] [B] - kv [R•] + f kv [R•] - ka [R•] = G keff [R•] Gesucht: Gleichung die eine Abschätzung der Explosionsbedingungen erlaubt 1-2

32 Differenzieller Geschwindigkeitsausdruck
Integrierte Form: [R•] = G/keff (ekefft-1) keff = kv (f -1) – ka Grenzwertbetrachtung: Fall: ka >>kv  keff = - ka  [R•] = G/ka (1- e-kat) 2 Fall: kv >>ka  keff = kv (f -1) [R•] = (G/(kv (f -1)) (ekv (f -1)t -1) Das Integrationsverfahren sparen wir uns Der Exponentialterm verschwindet Der Exponentialterm kann gegen unendlich gehen: Explosion 1-2

33 Synthese von Polymeren
Schrittweise Polymerisation Kettenpolymerisation Viele Ketten entstehen gleichzeitig: Polykondensation Eine Kette wird immer länger: Radikalischer Mechanismus Beispiel: Perlon, Nylon Beispiel: Polyvinylchlorid

34 Zeitverlauf der schrittweisen Polymerisation

35 - d[A]/dt = k2 [OH] [COOH]
Kinetische Behandlung von schrittweisen Polymerisationen: Polyesterkondensation 1) Geschwindigkeitsgleichung für die Reaktionen zweiter Ordnung - d[A]/dt = k2 [OH] [COOH] 2) Zeitgesetz für Reaktionen zweiter Ordnung 1/[A] - 1/[A]o = k2 t Atkins S. 927

36 [A]ok2 t +1 = [A]o/[A] = <n> Polymerisationsgrad
Kinetische Behandlung von schrittweisen Polymerisationen: Polyesterkondensation 2) Zeitgesetz für Reaktionen zweiter Ordnung 1/[A] - 1/[A]o = k2 t Umstellen: [A]ok2 t +1 = [A]o/[A] = <n> Polymerisationsgrad Bruchteil P der Moleküle die schon reagiert haben: P=([A]o-[A])/[A]o = k2 t [A] = k2 t [A]o /(1+k2 t [A]o) Polymerisationsgrad <n> ausgedrückt durch den Bruchteil der Moleküle die schon reagiert haben: <n> = 1/(1-P)

37 Radikalische Polymerisationen
Start: Dissoziation und Monomer Generierung Kettenwachstum Kettenabbruch - Rekombination - Disproportionierung - Kettenübertragung