Seminar im Bereich der Kern- und Teilchenphysik

Präsentation zum Thema: "Seminar im Bereich der Kern- und Teilchenphysik"—  Präsentation transkript:

1 Seminar im Bereich der Kern- und Teilchenphysik
Struktur des Nukleons Seminar im Bereich der Kern- und Teilchenphysik Matthias Böcker

2 Übersicht Streuprozesse und Wirkungsquerschnitte Formfaktoren
Elastische Elektron-Nukleon-Streuung Tiefinelastische Streuung, Strukturfunktionen Das Partonmodell Das Quarkmodell Gluonen Zusammenfassung

3 Wirkungsquerschnitt Anschauliche Deutung:
Jedem Streuzentrum wird eine Fläche zugeordnet. Trifft ein einlaufendes Teilchen diese Fläche, so findet eine Streuung statt Differentieller Wirkungsquerschnitt: In der Praxis wird nicht die Gesamtzahl aller Reaktionen registriert, sondern nur ein geringer Teil der durch den Rumwinkel DW=A/r² begrenzt wird.

4 Rutherford-Streuung Rutherfordsche Streuformel für Streuung eines Elektrons an einem Atomkern: Nachteil: In dieser Formel wird jedoch weder der Spin mit einbezogen noch wird die Reaktionskinematik relativistisch behandelt. Vorteil: Rückstoß des Atomkerns ist für kleine Elektronen-energien zu vernachlässigen

5 Mott-Wirkungsquerschnitt:
Beschreibung des WQ unter Berücksichtigung des Elektronenspins Experimentell: Bei größerem Impulsübertrag |q| ist der experimentelle WQ der Elektron-Nukleon-Streuung systematisch kleiner als beim theoretischen Mott-WQ Grund: Bei größerem |q| wird der reduzierte Wellenlänge des virtuellen Photons kleiner

6 Herleitung über Fermis ‚Goldene Regel‘
Bei genügend großen Energien ‚sieht‘ das gestreute Elektron nicht mehr die gesamte Ladung des Kerns, sondern nur noch Teile davon. Der Wirkungsquerschnitt nimmt ab. Beschreibung möglich durch den Formfaktor: Herleitung über Fermis ‚Goldene Regel‘ Experimentelle Bestimmung über Fit an den Messdaten

7 Zusammenhang zwischen radialer Ladungsverteilung und Formfaktor

8 Beispiele der Messung von Formfaktoren:
Messung des Formfaktors von 12C durch Elektronenstreuung. Gestrichelte Kurve entspricht der Bornschen Näherung bei einer Welle, die an einer homogenen Kugel mit diffusem Rand gestreut wird. Differentielle WQ an den Kalziumisotopen 40Ca und 48Ca. Zur besseren Darstellung wurden WQ mit einen Faktor 10 bzw multipliziert. Aus der Lage der Minima erkennt man, dass der Radius von 48Ca größer ist als von 40Ca.

9 =>Die Ladungsverteilung in Kernen ist homogen, nimmt aber zum Rand hin exponentiell ab.

10 Elastische Elektron-Nukleon-Streuung
Größe des Nukleons bestimmt die Energie des eingestrahlten Elektronenstrahls Experimentell: einige hundert MeV bis zu einigen GeV Masse des Nukleons: ca. 938MeV => Rückstoß des Targets kann nicht mehr unberücksichtigt bleiben => Benutzung des Viererimpulsübertrags: Um nur mit positiven Größen zu arbeiten, definiert man:

11 Weiteres Problem: Das Nukleon ist ein Spin-1/2-Teilchen =>Nukleon hat ein magnetisches Moment: =>Zusätzliche WW zwischen Teilchenstrom und magnetischem Moment des Nukleons. =>Neben einem elektrischen Formfaktor braucht man noch einen magnetischen Formfaktor Der WQ einer elastischen Streuung lässt sich schließlich durch die ‚Rosenbluth-Formel‘ beschreiben:

12 Bestimmung von und Für feste Werte von Q2 werden verschiedene Streuwinkel und damit Strahlenergie gemessen. Bestimmung von über die Steigung Bestimmung von danach über den Achsenabschnitt bei q = 0

13 Für den Grenzfall Q2g0 ergeben sich folgende Werte:
aDipolfit

14 Berechnung der mittleren quadratischen Radien der Ladungs-verteilungen aus Dipolfit möglich:
Heutige Ergebnisse der Ladungsradien ergeben für das Proton einen Wert von und für das Neutron einen Wert von =>Auch im Neutron müssen sich elektrische geladene Konstituenten befinden

15 Tiefinelastische Streuung
Durch Erhöhung der Energie des einfallenden Elektrons wird die Wellenlänge des virtuellen Photons kleiner und die Auflösung nimmt zu: Man könnte eine Unterstruktur des Nukleons erkennen

16 D-Resonanz Nukleonenresonanzen beim Proton lassen darauf schließen, dass das Proton ein System aus zusammengesetzten Konstituenten ist.

17 Feynman-Diagramm der Proton-D-Resonanz-Anregung
Bei invarienten Massen W>2,5GeV sieht man keine Anregungsspektren mehr, sondern neue stark wechselwirkende Teilchen (Hadronen)

18 Neues Problem: Bei der inelastischen Streuung kommt neben der Einschuss-energie noch die Anregungsenergie des Protons als freier Parameter hinzu. Elastische Streuung: Inelastische Streuung: Einführung der Strukturfunktionen W1 und W2 Ersetzung der Rosenbluth-Formel

19 Mit wachsendem Q2 nehmen die Wirkungs-querschnitte der Nukleonenresonanzen sehr rasch ab
Für invariante Massen W>2GeV sieht man kaum noch eine Abhängigkeit von Q²

20 Im Bereich der tiefinelastischen Streuung hängt die Struktur-funktionen kaum von Q² ab.

21 Bjorkensche Skalenvariable:
Elastische Streuung: Inelastische Streuung: => Bjorkensche Skalenvariable ist eine dimensionslose Größe, die ein Maß für die Inelastizität eines Prozesses ist.

22 =>Strukturfunktion ist unabhängig von Q²
Anstelle der dimensionsbehafteten Strukturfunktionen W1 und W2 werden dimensionslose Strukturfunktionen verwendet: =>Strukturfunktion ist unabhängig von Q² Großer Bereich =>Das Nukleon besitzt eine Unterstruktur aus punktförmigen Konstituenten!

23 Die Callan-Gross-Beziehung wird erfüllt.
Die Strukturfunktion F1 rührt von der magnetischen Wechsel-wirkung her. Für ein Spin-0-Teilchen wäre F1(x)=0 . Für ein Spin-1/2-Teilchen ergibt sich die so genannte ‚Callan-Gross-Beziehung‘: Die Callan-Gross-Beziehung wird erfüllt. => Die punktförmigen Konstituenten des Nukleons haben den Spin 1/2!

24 Das Partonmodell: Nachteil:
In einem sehr schnell bewegtem System sind die trans-versalen Impulse der Konstituenten vernachlässigbar =>Die Elektronen wechselwirken an den Konstituenten wie bei der elastischen Streuung, wenn die einzelnen Konsti-tuenten nicht untereinander wechselwirken. Die inelastische Elektron-Nukleon-Streuung läßt sich auf eine elastische Elektron-Parton-Streuung zurückführen. Nachteil: Bezugssystem ist schlecht zu handhaben

25 Deutung der ‚Bjorkenschen Skalenvariablen‘ x im Partonmodell:
Die Bjorkensche Skalenvariable entspricht dem Bruchteil des Viererimpulses des Protons, der von einem Parton getragen wird. Gilt jedoch nur in sehr schnell bewegten Systemen!

26 Lösung: ‚Breit-System‘ Vorteil: Das Photon überträgt keine Energie
Im Breitsystem vereinfacht sich auch die Formel der Wellenlänge für das Ortsauflösende virtuelle Photon zu: => Q² ist ein Maß der räumlichen Auflösung

27 Quarkmodell: Versuch eine Systematik in das System zu bekommen!
Nukleon muss mindestens aus drei Quarks bestehen, da jedes Quark Spin-1/2-Teilchen sind und die Nukleonen ebenfalls Spin-1/2-Teilchen sind. Mindestens zwei Teilchen , u (up) und d (down) mit der Ladung +2/3, bzw. -1/3, da Teilchen mit doppelt positiver Ladung gefunden wurden (D++guuu), aber nur Teilchen mit einfach negativer Ladung (D-gddd)

28 Experimentell wurden neben den drei so genannten
Valenzquarks noch andere Teilchen nachgewiesen =>Es existiert noch ein ‚See‘ aus anderen Teilchen, die aber nicht an der Quantenzahl des Nukleons beteiligt sind =>Es existieren noch Quark-Antiquark-Paare im Nukleon, die als ‚Seequarks‘ bezeichnet werden Heute sind insgesamt 6 verschiedene Quarks bekannt: Die Quarks c, t, b sind so schwer, dass sie bei den erreichbaren Werten für Q² nur eine untergeordnete Rolle spielen und deshalb auch im folgenden nicht weiter beachtet werden.

29 Strukturfunktion im Parton-Quark-Modell
Annahme: Das Nukleon besteht aus f verschiedenen Quarktypen, die jeweils die Ladung zf .e trägt. g WQ ist proportional zum Quadrat der Ladung, also zf², bei elektromagnetischer Streuung. Für ein Quark-Antiquark-System erhält man deshalb:

30 Formal gehen Proton und Neutron durch Vertauschen von u- und d-Quark ineinander über (Isospinsymmetrie) Für ein gemitteltes Nukleon erhält man deshalb: Zweiter Summand nur klein, da s-Quarks nur als Seequarks vorkommen =>5/18 ist mittlere quadratische Ladung der u- und d-Quarks

31 Bei der tiefinelastischen Neutrinostreuung entfallen die Fak-toren zf², da hier nur die schwache WW wirkt und bei allen Quarks gleich ist. Für die Strukturfunktion erhält man für die Neutrino-Nukleonstreuung: Experimentell: Bis auf den Faktor 5/18 sind die Strukturfunktionen und identisch. => Die Ladungszahlen +2/3 für das u-Quark und -1/3 für das d-Quark sind richtig zugeordnet!

32 Bei Integration über alle mit Verteilungsfunktionen gewichteten Quarkimpulsen sollte gelten:
Experimentell erhält man: =>Die Hälfte des Impulses wird nicht von den Quarks, sondern von Teilchen, die weder elektromagnetisch noch schwach wechselwirken getragen. =>Gluonen

33 Wie bekommt man eine unterschiedliche Auflösung zwischen Valenz- und Seequarks hin?
Durch lange WW ist bei kleinen Q² nur die Valenzquarks sichtbar wo hingegen bei großen Q² Seequarks sichtbar werden.

34 Schematische Darstellung der Strukturfunktion
1/3 Schematische Darstellung der Strukturfunktion Strukturfunktion bei inelastischer Streuung

35 Interpretation der Partonenimpulsverteilung:
Bei einem Quark bestünde die Strukturfunktion aus einen Strich bei 1 Bei drei unabhängigen Quarks sollte sich die die Verteilung zu 1/3 hin verschieben, da sich der Impuls gleichmäßig verteilt.

36 Gluonen würden eine andere Impulsverteilung hervorrufen und das Maximum würde sich etwas verringern. Die Gluonen selber übernehmen etwa die Hälfte des Impulses =>Experimenteller Beweis der Existenz von einer ‚Suppe‘ aus Quarks, Anti-Quarks und Gluonen

37 Neues Problem: Spin der einzelnen Quarks beträgt 1/2 und ist gleich dem Spin des Nukleons. Experimentell: D++ existiert und besteht aus drei u-Quarks =>Verletzung des Pauli-Prinzips Lösung: Farbe Daher Teilchen unterscheidbar und nach außen hin sind alle Teilchen ‚weiß‘.

38 Gluonen dienen als Austauschteilchen der Farbe und bestehen aus Farbe und Antifarbe und sind Träger der starken WW. Gluonen können in Analogie zum Positronium ein System aus Teilchen und Antiteilchen erzeugen =>Seequarks entstehen durch Austausch von Gluonen

39 Innere eines Nukleons

40 Nachweiß von Gluonen: Bei einer e--e+-Kollision können Hadronenjets entstehen, die aus Quark, bzw. Antiquark entstehen. Es kann aber auch sein, dass neben den beiden Quark zusätzlich ein Gluon entsteht (Analogie zur Bremsstrahlung).

41 Zusammenfassung: Die Ladungsverteilung bei Kernen entspricht einer homogenen Verteilung mit diffusem Rand. Die Ladungsverteilung im Proton lässt sich durch eine e-Funktion beschreiben Ein Nukleon ist aus drei punktförmigen Valenzquarks aufgebaut, die jeweils den Spin ½ tragen. Die Valenzquarks tragen nur etwa 50% des Impulses des Nukleons. Die anderen 50% werden von den Gluonen, den Austauschteilchen der starken WW getragen. Quarks tragen eine Farbe, Nukleonen sind aber nach außen immer ‚weiß‘ Neben den Valenzquarks existieren noch Seequarks, die als virtuelle Quark-Antiquarkpaare aus den Gluonen hervorgehen.