Strahlführung polarisierter und unpolarisierter Teilchen

Präsentation zum Thema: "Strahlführung polarisierter und unpolarisierter Teilchen"—  Präsentation transkript:

1 Strahlführung polarisierter und unpolarisierter Teilchen
Sehr geehrte Damen und Herren, Unserem Thema entsprechend wollen wir heute näher auf die Strahlführung von polarisierten und unpolarisierten Teilchenstrahlen in Beschleunigern eingehen. Von Ireneus Henning unter Anleitung von Dr. Gerhard Reicherz

2 Was sind polarisierte Teilchen-Strahlen
ß-Strahlung Protonen-Strahlung Ionen-Strahlung Neutronen-Strahlung -Spin -Bahndrehimpuls -Spin und Magnetisches Moment -Ausrichtung im Magnetfeld -Neutronen Ausrichtung durch ferromagnetischen Neutronenspiegel -Ionen Stern-Gerlach-Versuch

3 Wozu polarisieren? Untersuchung magnetischer Strukturen
Erforschen verschiedener Kernzustände Reaktionsausbeute bei Kernfusion Untersuchung von Quarks und Protonen Nun stellt sich natürlich die Frage wozu man diese polarisierten Teilchen nutzen möchte. - Spinpolarisierte Neutronen können verwendet werden, um die magnetische Struktur von Festkörpern zu untersuchen. - In der Kernphysik helfen Streu- und Kernreaktionsexperimente mit polarisierten Teilchen, Einzelheiten bestimmter Zustände der Kerne zu erforschen, da die Wirkungsquerschnitte der Prozesse von der Spinausrichtung abhängen. - Möglicherweise kann die Reaktionsausbeute in Kernfusionsreaktoren durch Verwendung spinpolarisierten Brennstoffs wesentlich verbessert werden.[8] - Substanzen mit polarisierten Atomkernen verbessern bei bestimmten Kernresonanz-Untersuchungen, z. B. in der Medizin, die Empfindlichkeit (siehe Hyperpolarisation (Physik))

4 Strahlführung Fokussierung Beschleunigung Ablenkung 4 Strahlführung
Herausführen aus dem Beschleuniger Speicherung von Teilchen Fokussieren Nachbeschleunigen Auskoppeln

5 Fokussierung 5 Fokussierung: Emission divergenter Teilchenstrahlen
Divergenz durch Ladungsgleichheit Bündelung durch elektrische Felder Bündelung durch Magnetische Felder Unerwünschte Beeinflussung (Polarisation )

6 Elektrostatische Fokussierung und Ablenkung
Keine Polarisation Die Kraft ist Geschwindigkeitsunabhängig Bei Ablenkung erfolgt eine Geschwindigkeitsänderung 6 Elektrostatische Fokussierung und Ablenkung Kraft parallel zu Feldlinien Keine Polarisation Geschwindigkeitsfilter Quelle:

7 Elektrostatische Fokussierung
Braunsche Röhre 2 in 1 beschleunigung und Fokussierung Simpel

8 Elektrostatische Ablenkung
Sektorfeld Geschwindigkeitsfilter Geschwindigkeitsänderung

9 Magnetische Fokussierung und Ablenkung
Lorentz-Kraft 𝐹 =𝑞 𝑣 𝑥 𝐵 9 Magnetische Fokussierung und Ablenkung Wird seit ca verwendet Senkrecht zur Geschwindigkeit und Feldlinien Kraft steigt proportional zur Geschwindigkeit Quelle:

10 Magnete Dipolmagnete Quadrupol und Sextupolmagnete Kickermagnete
Septumsmagnete Wigglermagnete 10 Magnete Kupfer Einfache Kühlung Schwach Schnell hoher Stromverbrauch Supraleitend Komplizierte Kühlung Teure Heliumkühlung Hohe Magnetfelder Energiesparend Schwierige Handhabung (Kontakte, Sprungtemperatur) Dipolmagnete Einfachste Art zur Strahlablenkung Quadrupol- und Mehrpolmagnete Fokussierung Kickermagnete Injektion und Extraktion von Teilchenpaketen Septumsmagnete Übergang von Speicherringen Wigglermagnete Synchrotronstrahlung

11 Magnetische Ablenkung
Homogene Magnetfelder Dipolmagnete 11 Magnetische Ablenkung Homogene Magnetfelder Dipolare Magnetfelder Felder Strahlaufweitung Regelbar bei unterschiedlichen Teilchengeschwindigkeiten Biegen der Flugbahn 2 Tesla bei Kupfer 10 Tesla bei Supraleitern

12 Dipolmagnet Strahlablenkung Homogenes Magnetfeld

13 Kickermagnete Werden zum auskoppeln von Teilchenpaketen genutzt
Dipolmagnet Zum auskoppeln von Teilchenpaketen Müssen innerhalb von 10^-7 Sekunden ansprechen Keine Eisen sondern Ferritkerne (keine Wirbelströme) Eine Spulenwindung Einige Tausend Ampere Zeitlich eng Begrenzter Vorgang daher keine Temperaturprobleme Vorgeladene Kondensatoren

14 Septummagnet Wird zur Strahlführung genutzt 13 Septummagnete
Mit hohem Strom gepulster Elektromagnet Übergang von einem Speicherring zum nächsten Eisenbahnweiche Eisenjoch Eine Windung Ca. 1,5 Tesla

15 Magnetische Fokussierung
Inhomogene Magnetfelder 15 Magnetische Fokussierung Inhomogene Magnetfelder Ablenkung hängt von der Stärke des Magnetfeldes (magnetische Flussdichte) ab

16 Quadrupol 16 Quadrupol Magnet Vier magnetische Pole Zur Fokussierung
Fokussierung immer durch zwei gegenüberliegende Pole Die anderen beiden Pole wirken defokussieren Für Radiale Fokussierung werden mehrere Quadrupol-Magnete mit abwechselnder Polung hintereinander angeordnet.

17 Physikalische Effekte im Magnetfeld bei polarisierten und unpolarisierten Strahlen
Energieverlust durch Synchrotron-Strahlung Ausrichten des Spins Sokolov-Ternov-Effekt 17 Physikalische Effekte bei polarisierten und unpolarisierten Teilchenstrahlen Energieverlust durch Synchrotron-Strahlung Spin-Ausrichtung durch den Sokolov-Ternov-Effekt

18 Synchrotron Strahlung
18 Synchrotron-Strahlung Je kleiner der Radius desto größer der Energieverlust Die Masse Spielt eine wichtige Rolle, je kleiner die Masse desto größer der Energieverlust Masse fließt mit 4 Potenz ein Je höher die kinetische Energie desto höher der Energieverlust Kinetische Energie fließt mit 4 Potenz ein

19 Sokolov-Ternov-Effekt
Relativistisch beschleunigte Teilchen Spinwechsel von UP nach DOWN wahrscheinlicher Weil Energetisch günstiger Anreicherung mit Spin down Mit der Verweildauer im Magnetfeld nimmt die Sättigung mit Spin down zu

20 Spin-Sättigung Sättigung 𝜉 𝑡 = 8 3 15 1− exp − 𝑡 𝜏 1− exp − 𝑡 𝜏
Relaxationszeit 𝜏= ℏ 2 𝑚𝑐 ⅇ 𝑚 𝑐 2 𝐸 𝐻 0 𝐻 Schwinger-Feld 𝐻 0 ≈4,41⋅ 𝐺 19 Sokolov-Ternov-Effekt Relativistisch beschleunigte Teilchen Spinwechsel von UP nach DOWN wahrscheinlicher Weil Energetisch günstiger Anreicherung mit Spin down Mit der Verweildauer im Magnetfeld nimmt die Sättigung mit Spin down zu

21 Elsa Elektronen Stretcher Anlage ELSA Von der Universität Bonn
200 mA Strahlstrom 3,5 GeV

22 Jülich COSY

23 Cern