Perspektiven der experimentellen Hochenergiephysik - Teil 3 135.284 Claudia-Elisabeth Wulz Institut für Hochenergiephysik der Österreichischen Akademie der Wissenschaften c/o CERN/EP, E26310, CH-1211 Genf 23 Tel. 0041 22 767 6592, GSM: 0041 79 201 0919 E-mail: Claudia.Wulz@cern.ch http: //home.cern.ch/~wulz Nov. 2002
Fundamentale offene Fragen der Teilchenphysik Ursprung und Hierarchie der Teilchenmassen Was kommt nach dem Standardmodell? Gibt es mehr als 3 Generationen von Quarks und Leptonen? Materie-Antimaterie-Asymmetrie Können alle Wechselwirkungen vereint werden? Haben die heute bekannten Elementarteilchen eine innere Struktur? Wie sind die Massen der Neutrinos?
( ) ( ) Standardmodell Materiefelder e ne m nm t nt u d c s b t Fermionen (Spin 1/2): Leptonen, Quarks Leptonen Quarks e ne ( ) m nm t nt schwache + elektromagn. WW schwache Wechselwirkung u d ( ) c s b t schwache, elektromagn. + starke WW
Massen der Materieteilchen Standardmodell Massen der Materieteilchen ne nm nt < 3 eV < 0.19 MeV < 18.2 MeV e m t 0.511 MeV 105.7 MeV 1.777 GeV u d s 5 MeV 7 MeV 150 MeV c b t 1.2 GeV 5 GeV 174 GeV
Standardmodell Eichfelder Massen der Eichbosonen Bosonen (Spin 1): Eichbosonen Lokale Eichsymmetrie WW Eichbosonen SU(2)L x U(1)Y schwach & W+, W-, Z0 elektromagnetisch g SU(3)C stark g1, …, g8 Massen der Eichbosonen Tevatron, LEP LEP W± Z0 g g (80.423 ±0.039) GeV (91.1876 ± 0.0021) GeV 0 0
Elektromagnetische Wechselwirkung Eichinvarianz Dirac-Lagrangedichte L: L = i y gm ∂my - myy y … Feldspinor = ( ) = ( ) Globale Eichtransformation: y’ = ei a y y’ = y e- i a a … reelle Zahl Lokale Eichtransformation: y’ = ei a(x) y y’ = y e- i a (x) x … 4-Vektor y… Spin 1/2 y y y y L ist invariant unter globalen Eichtransformationen! - Wechselwirkungen
- L’ = i y e-ia [ i (∂m eiay eia ∂m y ] - m y y = y’ = ei a(x) y ∂m y’ = ∂m(eiay= i (∂m eiayeia ∂m y L’ = i y e-ia [ i (∂m eiay eia ∂m y ] - m y y = = i y ∂m - m y y (∂m y y = L - (∂m y y - L ist nicht invariant unter lokalen Eichtransformationen in dieser Form (L L’) ! Lösungsansatz: Versuche eine neue Lagrangedichte und ein neues Transformationsgesetz (-> kovariante Ableitung) zu definieren, sodaß auch die lokale Eichinvarianz erfüllt ist.
Physikalische Grundlagen des Postulats der lokalen Eichinvarianz Objekt sollte sich unabhängig vom Koordinatensystem verhalten! Räumliche Translation Translationsinvarianz Erhaltung des linearen Impulses
Physikalische Grundlagen des Postulats der lokalen Eichinvarianz Translationen Impulserhaltung Rotationen Drehimpulserhaltung Zeittranslation Energieerhaltung Spiegelung Paritätserhaltung Symmetrien der Lagrangedichte führen zu Erhaltungsgrößen: Noether - Theorem
L’ = i ygm ∂m y - m y y - q ygm y m ( = - m’ = m ∂m = m - (∂m L’ = i ygm ∂m y - m y y - (∂m ygm y - q ygm y m - (∂m = L ( q - D m ∂m m Kovariante Ableitung D m y ’ eia D m y ∂m D m Eichfeld
Erweiterung auf andere Wechselwirkungen Gruppenstruktur Elektromagnetische Wechselwirkung: Im Prinzip braucht man keine Matrix für U(1), jedoch ist das Postulat der lokalen Eichinvarianz auch auf andere Wechselwirkungen bzw. Gruppen anwendbar, z.B. SU(2), SU(3). Die SU(2)-Struktur gilt z.B. für Yang-Mills-Theorien, SU(3) für die Quantenchromodynamik. Die Wechselwirkungen werden auf folgende Art erzeugt: SU(2): D m = ∂m i q . m 2x2)-Matrizen, z.B. Pauli-Matrizen SU(2): D m = ∂m i q . m …,83x3)-Matrizen, z.B. Gell-Mann-Matrizen Erweiterung auf andere Wechselwirkungen ’ = + = = eia Gruppe aller Matrizen: U(1)
Stärken der Wechselwirkungen - Kopplungskonstanten Feinstrukturkonstante (elektromagnetische Kopplungskonstante der Atomphysik) : 0 = = e2 hc 4p e0 1 137 e+ ( ) + + + … e- g Feynman-Diagramme Jedoch: ist nicht wirklich konstant! “Running coupling constant”: = (Q2)
Positive Ladung q in einem dielektrischen Medium Quantenelektrodynamik (QED): Vakuumpolarisation Positive Ladung q in einem dielektrischen Medium qeff. q … Dielektrizitätskonstante q/e Vakuum ist selbst Dielektrikum! r Comptonwellenlänge (Vakuum) bzw. Molekülabstand h = = 2.43 . 10-12 m mec
Feff (r) = eff (r) ______ r … Potential r >> le : eff (Q2 = 0) = 0 = 1/137 r < le : z.B. eff (Q2 = mZ2) = 1/128 ~ Q2 … “Impulsübertrag” (Quadrat des Energie-Impuls-Vierervektors des virtuellen Photons) Elementarladung e effektive Ladung: e (Q2) = e ( 1 - )1/2 ____ 15 p Q2 ___ m2 ___________________ 1 - ln 3 eff = (Q2 ) = (0) m2+Q2 _____ m2 1 1-x ____ 1+x+x2+x3+ … = Q2 (Q2 ) 0 Prozedur bricht erst zusammen bei: Q2 QL2 (Landau-Energie) m2 exp (3p/0) m2 10277 GeV)2 störungstheoretischer Ansatz im physikalischen Energiebereich ok.
Starke Wechselwirkung Quarks haben 3 Farbfreiheitsgrade: “ROT”, “BLAU”, “GRÜN” u(r) = ( ) u(b) = ( ) u(g) = ( ) Eichgruppe: SU(3)C Hadronen sind “farblos” (Farbsinguletts). Mesonen: qq 3 3 = 1 8 Baryonen: qqq 3 3 3 = 1 8 8 10 - 1 abc a b c ab a b c … “color” b r rb “ r b + rb ” 9 Gluonen? : rr, rb, rg, bb, bg, gr, gb, gg Im Prinzip möglich, doch nicht Realität. Oktett + Singulett: “ |9>” = (rr +bb + gg)/√3 |1> = (rr +bb + gg)/√3, …, |8> = (rr +bb - 2gg)/√6
qqq = Raum Spin Flavor ? z.B. D++ = | u u u JP = Nein! Pauli-Prinzip verletzt. Antisymmetrie wiederhergestellt durch: qqq = Raum Spin Flavor Farbe Farbe C = abc a b c a, b, c … 3 Farben der Quarks, abc … - Tensor 3+ 2
Asymptotische Freiheit der Quantenchromodynamik (QCD) - g - q q Tripel-Gluon-Vertex: nicht vorhanden in QED! g ( ) - q q Abhängig von der Anzahl der möglichen Flavors bei Q2 g - q q
Effektive starke Kopplungskonstante as (“a-strong”) ________________ (33 - 2 f) ln s (Q2 ) = Q2 ___ 2 Für Q2 >> L2 “Antiscreening” f … Anzahl der Quarkflavors; 4 mf 2 ≤ Q2 … 100 MeV < < 500 MeV; Abschneideparameter Q2 0 s Quarks sind in den Hadronen gefangen! Q2 s 0 In tief inelastischen Streuvorgängen verhalten sich Quarks und Gluonen wie freie Teilchen ”asymptotische Freiheit” Nach Streuung rekombinieren sie zu JETS von Hadronen. Beispiel: gg gg, qg qg, qq qq in pp-Kollisionen bei CDF, D0, UA1, UA2. -
CDF - 2Jet-Ereignis mit der höchsten Transversalenergie im Run 1988/89 Die Hadronjets übernehmen die Impulse der gestreuten Quarks. Da kein Anfangstransversalimpuls vorhanden ist, werden die 2 Quarks im Endzustand azimuthal “back to back” emittiert. CDF - 2Jet-Ereignis mit der höchsten Transversalenergie im Run 1988/89 Pseudorapidität = - ln tan (q/2) q …Winkel zur Strahlachse
- Vorwärtsjets Jet 1 p g Jet 2 Hadronisierung D0 - 2Jet-Ereignis ETjet1~230GeV ETjet2~190GeV
- 3-Jet Ereignisse können zur Messung von as herangezogen werden. q 3-Jet-Ereignis bei L3 am LEP-Collider
- 3-Jet-Ereignis bei UA1 am SppS Collider
as (mZ2) = 0.118 ± 0.002
Experimenteller Nachweis der Farbe Messung des Gesamtwirkungsquerschnitts für e+e - Annihiliation in Hadronen und in Müonen: f … Quarkflavors u, d, s, c, b, t NC … Farbladungen (NC = 3) Da die 3 Farbzustände die gleichen Ladungen haben, sollte der Wirkungsquerschnitt zur Erzeugung von Quarkpaaren eines bestimmten Flavortyps proportional zur Anzahl der Farben NC sein. (e+e qq) = NC (qu2 + qd2 + qs2 + … ) (e+e m+ m ) R0 = (e+e qq) / (e+e m+ m ) = NC (qu2 + qd2 + qs2 + … ) Berücksichtigung von höheren Ordnungen (3-Jet-Ereignissen u.a.) ergibt: R = R0 (1+ s (Q2)/ p) - R = _____________________________ s (e+e Hadronen) s (e+e m+ m)
- - - - s (e+e Hadronen) = s (e+e qq + qqg + qqgg + qqqq + … ) s (e+e m+ m) R nahezu konstant, da e+e qq dominiert. - qq- qqg -
u, d, s: R0 = (qu2 + qd2 + qs2) = 2 u, d, s, c: R0 = (qu2 + qd2 + qs2 + qc2) = 10/3 u, d, s, c, b: R0 = (qu2 + qd2 + qs2 + qc2 + qb2) = 11/3 u, d, s, c, b, t: R0 = (qu2 + qd2 + qs2 + qc2 + qb2 + qt2) = 5
Elektroschwache Wechselwirkung f Z f … Fermion l … Lepton q … Quark n … Neutrino Neutrale Ströme: Geladene Ströme: nl l W± qj qi W- (+ 2/3) ± (- 1/3)
- - Entdeckung der neutralen Ströme 1973 bei CERN + e e + Hasert et al. - e mit E 400 MeV im Winkel (1.5 ± 1.5)0 zum Neutrinostrahl. e identifiziert durch charakteristischen Energieverlust durch Bremsstrahlung und Paarerzeugung.
Blasenkammer Gargamelle (CERN) Gefüllt mit Freon (CF3Br)
Phänomenologie der geladenen und neutralen Ströme führte zu einer Gruppenstruktur des Typs L … linkshändig Y … Hyperladung Q = I3 + __ Y 2 SU(2)L x U(1)Y Helizität s v z.B. Elektron: v || s : h = +1 h = - 1 Die Helizität ist jedoch nicht lorentzinvariant! Ersichtlich, wenn sich Inertialsystem im rechtshändigen Fall schneller als mit nach rechts bewegt: h wechselt von +1 zu -1. v
Alle Neutrinos sind linkshändig. Alle Antineutrinos sind rechtshändig. Jedoch: für ein masseloses Neutrino gibt es kein System, das sich schneller als mit Lichtgeschwindigkeit bewegt h lorentzinvariant. Experimentell durch Goldhaber et al. 1958 indirekt entdeckt: Alle Neutrinos sind linkshändig. Alle Antineutrinos sind rechtshändig. Pionzerfall: + : Spin 0 Spin von und müssen entgegengesetzt sein. Wenn rechtshändig ist, muß auch rechtshändig sein! Genau dies wurde gefunden. + : analog wurden nur linkshändige gefunden.
Linkshändige Fermionen können in Dubletts eingeordnet werden, rechtshändige in Singuletts (Isospinsinguletts). I3 … 3. Komponente des schwachen Isospins analog: Isospindublett Proton/Neutron Für Quarks etwas komplizierter, da es mehr rechtshändige Felder gibt (uR, dR, etc.): L = R = lR (l = e, m, t ) , uR, dR , cR, sR , bR, tR
d u + W (z.B. n p + e + e ) , Leptonen: Kopplung an W± nur zwischen Teilchen derselben Generation. z.B. existieren e e + W , m m + W , + W , jedoch nicht e m + W ! Quarks: Kopplung auch zwischen Quarks verschiedener Generationen, z. B.: d u + W (z.B. n p + e + e ) , aber auch s u + W (z. B. p + e + e ) Falls dies nicht erfüllt wäre, wären z.B. das leichteste strange particle K- oder beautiful particle B stabil. Allerdings gibt es keine flavor-ändernden neutralen Ströme (flavor changing neutral currents, FCNC) ! Dies nennt man GIM-Mechanismus (Glashow, Iliopoulos, Maiani). - -
d’d cosC + s sinC s’d sinC + s cosC Cabibbo schlug 1963 (als nur u, d, s bekannt waren) vor, daß die Vertices d u + W einen Faktor cosC bzw. s u + W einen Faktor sinC erhalten. Damit koppeln die W’s an die Cabibbo-rotierten Zustände genauso wie an Leptonpaare: d’d cosC + s sinC s’d sinC + s cosC In Matrixform: C Cabibbo-Winkel
u d W- cosC s sinC nl W± l Durch die Cabibbo-Theorie konnten viele Zerfallsraten in Zusammenhang gebracht werden. Jedoch war unerklärlich, warum der K0 Zerfall weniger häufig vorkommt als berechnet. Die Zerfallsamplitude müßte proportional sinC cosC sein.
- d nm s + W - cos C sin C K 0 = (ds) Experimentell gefundene Zerfallsamplitude ist nicht proportional sinC cosC , sondern viel kleiner! Charm-Quark eingeführt Dieses Diagramm löscht das obige, jedoch nicht vollständig wegen der Massendifferenz von mu und md. K0 - d nm c s + W - - sin C cos C K 0 = (ds)
Stationäres Be-Target Entdeckung des J/ (cc) 1974 in Brookhaven - S.C.C. Ting et al. Fixed Target Experiment am AGS. p + p e +e - + X Proton-Strahl p = 28.5 GeV/c Stationäres Be-Target C ……. Cerenkovzähler (Schwellenmodus) M …… Magneten D ……. Driftkammern S …….. Schauerzähler (Kalorimeter)
Entdeckung des J/ (cc) in Brookhaven - e +e - - Paare wurden selektiert. Invariante Masse des e +e - - Paares: W2 = E2 - p2 = (E+ + E-)2 - (p+ + p-)2 = = 2 (m2 + E+ E- - p+ p- cos) Wenn das e +e - - Paar vom Zerfall eines einzigen Teilchens mit Energie E und Impuls p kommt, ist aufgrund von Energie- und Impulserhaltung W konstant: W2 = mJ/2 p± ……. Laborimpuls von e± E± …… Gesamtenergie von e± q ……. Winkel zwischen e und e
Entdeckung des J/ (cc) 1974 in Stanford - B. Richter et al. e +e - - Collider SPEAR e +e - X Mark-I Experiment W = mJ/ J/ in Ruhe produziert. mJ/ = 3.097 GeV GJ/ = 0.063 GeV
Verallgemeinerung auf 3 Quarkgenerationen Beziehung durch Cabibbo-Kobayashi-Maskawa-Matrix: Z.B. Vud spezifiziert Kopplung von u an d (d u +W-). Die neun Matrixelemente sind jedoch nicht unabhängig.
Schreibt man die CKM-Matrix in anderer Form, bleiben nur 3 “verallgemeinerte Cabibbo-Winkel” (q1, q2, q3) sowie ein Phasenfaktor ( ) übrig (ci = cos qi , si = sin qi ) : Größenordnungen der V-Werte nur aus Experimenten bekannt, z.B. kleines “Mixing” der 3. Generation mit den anderen u.a. ersichtlich aus der langen Lebensdauer des B-Mesons (10-12 s). Check the signs??
Die Entdeckung des Top-Quarks (Fermilab, 1994) Erzeugung von t t - Paaren, Zerfall t Wb Fermilab-Experimente: CDF, D0 Vorhergehender Grenzwert bei CERN: mt > 77 GeV (W tb) t t W b W b Topologie der Ereignisse Bestimmt durch Zerfall der W’s. -
2 Gruppen von Ereignissen: Ereignisse mit 2 Leptonen + ≥ 2 Jets Ereignisse mit 1 Lepton + Jets 1. CDF-Publikation: 2.8 s Signal/Untergrund von W’s (ee, em, mm) 2 von b-Jets vom 1. W vom 2. W und den b-Jets Lepton + Jets - Ereignisse haben hohen Untergrund, jedoch unterdrückbar durch Identifikation von b-Jets durch “Vertex-Tagging” mit Silizium-Vertexdetektor. Interpretation als Top! Massenverteilung aus Lepton/Jetsystem hat klares Maximum bei 175 GeV.
2 Leptonen (e, m) + 2 Jets
1 Lepton (m) + 2 b-Jets + 2 Jets
Massenverteilung für das W + ≥ 4 Jets Sample ohne b-Tagging. In gelb: Untergrund (ohne Top)
- Massenverteilung für das W + ≥ 4 Jets Sample mit b-Tagging. Untergrund mit und ohne t t is tebenfalls eingezeichnet. -
Check the writing of alpha, tau - vector?? Zurück zu Isospindubletts … L transformieren sich als Isospindubletts in der Gruppe SU(2)L: Check the writing of alpha, tau - vector??
SU(2) SU(2)LU(1)Y Vereinigung von schwacher und elektromagnetischer Wechselwirkung durch Einführung einer neuen abelschen Gruppe U(1)Y: SU(2) SU(2)LU(1)Y Q = I3 + Q … elektrische Ladung I3 … 3. Komponente des Isospins Y … Hyperladung Check weak hypercharge??
Check the writing of tau, W, vector??
Glashow, Salam, Weinberg: B und W3 sind gemischt Symmetrie gebrochen Am = cosqW Bm + sinqWWm ….. Photon Zm = - sinqW Bm + cosqWWm ….. Z0 Wm = ….. W Wm… noch masselos! qW …….. Weinbergwinkel Wm ± i Wm √2 __________ g sinqW = g’ cosqW = e Kopplungskonstanten g, g’ e, sinqW Konsistenz mit QED g mW mZ ___ = cosqW = g’
Die Entdeckung von W und Z (CERN, 1983) - W und Z wurden in folgenden Reaktionen am CERN SppS produziert: p + p W+ + X p + p W + X p + p Z + X X … hadronische Zustände, die aufgrund der Erhaltungssätze erlaubt sind. - u + dW+ d + uW u + uZ d + dZ - p - q W , Z
- - - W+ l+ + nl W l + nl l … e, m Z l+ + l 1983: SppS ECM = 2 x 270 GeV, später 2 x 315 GeV 2 unabhängige Experimente: UA1, UA2 Probleme mit Raten und Untergrund Triggern auf hohe Transversalimpulse bzw. -energien. - pp Hadronen ______________________ - 10-7 ! pp W, Z Leptonen
Entdeckung des W-Bosons
Entdeckung des Z-Bosons
UA1-Experiment
UA2-Experiment
Neutrinomessung durch fehlende Transversalenergie (“missing energy”) SKIZZE FUER ETMISS ??
Z mm Ereignis bei UA1
Was verrät das Z noch ? Anzahl der Neutrino-Generationen (leichte Neutrinos) SLC (Stanford Linear Collider) LEP Studium von Masse, Breite und Zerfallsmoden des Z0 Anzahl der Neutrinogenerationen e+ + e- l + + l - (l = e, n, t) e+ + e- Hadronen Maxima im Wirkungsquerschnitt aufgrund der Erzeugung des Z-Bosons. Z-Fabriken! > 1000 Z0 pro Tag
gegeben durch Breit-Wigner-Formel: (e+ + e- X) = 12p MZ2 G(Z0 e+e- ) G(Z0 X) ECM2(ECM2 - MZ2)2 + MZ2 GZ2 ______ ____________________ G(Z0 X) …….. Zerfallsbreite des Z in den beobachteten Zustand X (G = 1/t ; t = Lebensdauer) GZ …….. Gesamtzerfallsbreite des Z G(Z0 e+e- ) …. e+e- Z0 (Zeitumkehrinvarianz) Höhe des Maximums proportional zu Verzweigungs-verhältnissen (Branching Ratios): B(Z0 e+e- ) B(Z0 X) = G(Z0 e+e- ) G(Z0 X) ___________ ________ GZ GZ
- Fit: MZ = (91.187 ± 0.007) GeV (LEP) GZ = (2.534 ± 0.027) GeV G Hadronen) = (1.797 ± 0.027) GeV G l +l - ) = (0.084 ± 0.002) GeV Z kann nicht nur in e, m, t oder Hadronen zerfallen, sondern auch in Neutrinos: unabhängig vom Lepton-Typ (e, m, t) - GZ = G Hadronen) + 3G l +l - ) + NnG ( ) -
NnG ( ) = G - G Hadronen) - 3G l +l - ) = = (0.485 ± 0.039) GeV - Zerfallsrate in nicht direkt meßbar, sondern mit Hilfe von Feynman- Diagrammen berechenbar: 2) G ( ) = 0.166 GeV 1) und 2) nur kompatibel, wenn Nn = 3 Das Standardmodell würde mehr Generationen erlauben. Zusätzliche Leptonen und Quarks könnten jedoch aufgrund hoher Massen nicht detektiert werden. Jedoch Neutrinos (mit Massen < MZ) könnten indirekt detektiert werden, da jedes neue n 0.166 GeV zur Breite beiträgt. Es kann nur 3 Generationen von Leptonen und Quarks im Standardmodell geben, falls Neutrinos leicht im Vergleich zur Z-Masse sind. -
Entwicklung der Nn - Messungen