Materialeigenschaften - Startpaket Leiter Nichtleiter
Inhalt Leiter Nichtleiter Polarisation Dieelektrikum Dipolmoment
Eigenschaften von elektrisch leitenden Materialien Ladungen können sich innerhalb des leitenden Objekts beliebig bewegen Antrieb: Coulomb-Kräfte Beachte: anziehend- oder abstoßend
Bewegliche Ladung im Leiter Ladungen, meistens Elektronen, bewegen sich, bis sie kräftefrei sind
Antwort von elektrisch leitenden Materialien auf elektrische Felder Ladungen verschieben sich, bis sie kräftefrei sind: In den Lagen des Gleichgewichts heben sich anziehende- und abstoßende Coulomb-Kräfte auf Anwendung: Faradayscher Käfig
Der Faradaysche Käfig Feldfrei im Innern! In einem geschlossenen, leitenden Käfig ist die elektrische Feldstärke null
Ladungsverteilung im Faradayschen Käfig Das Innere eines von einem Leiter umschlossenen Volumens ist feldfrei
Versuch zum Faradayschen Käfig Ein Drahtkäfig mit Elektrometer steht auf einer leitenden Platte mit Elektrometer im Inneren des Käfigs. Beide sind zur Erde isoliert. Wird die Anordnung aufgeladen, dann zeigt das Elektrometer im Inneren die Ladungsfreiheit. Im umschlossenen Volumen ist das Innere feldfrei
Versuch zum Faradayschen Käfig: „Öffnen“ des Käfigs Wird der Käfig abgenommen, dann gehört das Elektrometer im Innenraum zur Oberfläche, auf die sich die Ladung von der Bodenplatte verteilt: Es zeigt jetzt Ladung an. Nur im umschlossenen Volumen ist das Innere feldfrei
Eigenschaften von Isolatoren (1) Polarisation bei Annäherung eines geladenen Stabes:
Eigenschaften von Isolatoren (2) Polarisation im homogenen Feld Kondensator mit „Dielektrikum“
Antwort von Isolatoren auf elektrische Felder Die Ladungen können im Objekt nicht beliebig weit verschoben werden Aber: In elementaren Baugruppen, Atomen oder Molekülen, verlagern sich die Schwerpunkte negativer und positiver Ladungen: Dadurch entstehen elektrische Dipole Man nennt diesen Vorgang Polarisation
Das Dipolmoment Die Ladungen zur Erzeugung des elektrischen Feldes werden - entgegen der wachsenden Feldstärke - mit zunehmendem Energieaufwand auf die Platten transportiert
Das Dipolmoment 1 mC Dipolmoment 1 C Positive Ladung 1 m Vektor von der pos. zur neg. Ladung
Zusammenfassung In elektrisch leitenden Materialien sind die Ladung praktisch frei beweglich Sie verschieben sich solange, bis sie kräftefrei sind In Leitern können Ladungen über beliebig weite Wege transportiert werden In Nichtleitern können Ladungen nicht beliebig weit verschoben werden Bei Polarisation verschieben ich die Ladungsschwerpunkte auf der Skala der Atomdurchmesser Im Material entstehen dadurch „Dipole“: Paare gleichgroßer Ladungen Q [C] unterschiedlichen Vorzeichens im Abstand von l [m] mit dem Dipolmoment p=Q·l [Cm]
finis