Thema: Driftkammern + Track Fits

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1 Thema: Driftkammern + Track Fits
Gliederung Entwicklung von Driftkammern Funktionsprinzip und Aufbau von Halbleiterdetektoren Trackfinding und erstellen von Track Fits von Sebastian Hankemeier

2 Wiederholung: Nachweiß von Teilchenstrahlung
Teilchenstrahlung wird immer durch ihre Wechselwirkung mit Materie nachgewiesen. Photonen können durch Photoeffekt, Comptoneffekt und Paarbildung wechselwirken, geladene Teilchen entstehen. Neutronen erzeugen durch starke Wechselwirkung mit Kernen geladene Teilchen Geladene Teilchen können dann direkt durch ihre Elektr.-Magn. Wechselwirkung nachgewiesen werden, z.B. Ionisation dann messbarer Spannungspuls. Energieverlust kann durch Bethe-Bloch-Formel beschrieben werden:

3 Proportionalitätszähler
Zählgasatome werden durch Strahlung ionisiert und wandern zur Kathode, e- wandern zur Anode Nahe der Anode werden die e- beschleunigt und ionisieren weitere Gasatome →Lawinenbildung →messb. Spannungspeak Spannungspeak ist proportional zur primären Ionisation Daten: Verstärkungsfaktor A im Proportionalitätsbereich: Anodendrahtdicke: 0.02mm -0.1mm Zählgas: 90% Ar 10% Methan Gasverstärkung in Ar-Prop-Zähler

4 Vieldraht Proportionalkammer (MWPC)
viele Anodendrähte ermöglichen eine hohe Ortsauflösung Kathode ist auch durch Drähte realisiert →xy-Position kann bestimmt werden Nachteil: Drähte reißen leicht, Reparatur schwierig

5 Driftkammern Driftkammern enthalten eine annähernd konstantes E-Feld
→ e- driften mit v=const. zur Anode →misst man die Zeit zwischen Teilcheneintritt in die Kammer und Spannungspuls, kann man den Ort rekonstruieren

6 Jet-Driftkammern Zylinderförmige Kammer, die in „Tortenstücke“ eingeteilt ist E-Feld in radialer Richtung, B-Feld in axialer Richtung, Lorenzkraft muss bei der Drift berücksichtigt werden z-Komponente wird durch Vergleich der Pulshöhe an den beiden Drahtenden bestimmt Langsames Gas-> höhere Genauigkeit, muss aber auch noch triggerbar sein

7 Halbleiterdetektoren
Idee und Entwicklung begann ende der 50er, in den 60ern erste gut funktionierende Det. Beim Durchgang von geladenen Teilchen durch einen Halbleiter entstehen e-- Loch Paare. (Anstatt e--Ion Paare, bei Gasdetektoren) Halbleiterdet. haben extrem gute Energieauflösung Ermöglichen kompakte Bauweise Nachteil: Außer Si, müssen alle Halbleiterdet. mit N2 gekühlt werden Detektor min. benötigte Ionisationsenergie Si-Det. 3,6 eV Ge-Det. 2,8 eV Gas-Detektoren 20-40 eV Szintllations -Detektoren eV

8 Grundlagen Halbleiter
Energielücke zw. Valenz und Leitungsband ca. 1eV → e- können nicht durch thermische Anregung vom Valenz- ins Leitungsband gehoben werden (kT=0.026eV) durch Dotierung können im Kristallgitter e- Überschüsse bzw. Löcher erzeugt werden In Übergangsschicht verschieben sich die Ladungen → E-Feld bildet sich aus Dotierung: ca Atome/cm3 bei 1022 Si-Atome/cm3 Breite der Verarmungszone ca mm

9 np-Detektor Entlang der Bahn des primären Teilchens bleibt ein „Schlauch“ von e- Loch-Paaren zurück e- können bis zu 20keV Anregungsenergie erhalten, Abgabe an Sekundärelektronen e- müssen vor Rekombination abgesaugt werden → Ladungsmenge proportional zur Energie des primären Teilchens, wenn alle Energie im HL abgegeben wurde → Tiefe der Verarmungszone entscheidend Gegenspannung erhöht Tiefe der Verarmungszone auf ca. 0.2mm, dies reicht aus um die e- rechtzeitig abzusaugen Noch zu wenig für hoch-E. e-

10 p-i-n Dotierung, Surface Barrier Detector (SSB)
Zwischen der p und n Zone wird eine Schicht erzeugt, in der die Störstellen durch Atome der entgegengesetzten Elektronenaffinität kompensiert wird (intrinsic Layer) z.B. durch kontrolliertes Eindriften von Li-Ionen in p-Si → Tiefe der Verarmungszone 5-10mm → Detektion von β-Strahlung (0.1-5MeV) und soft x-ray (1MeV) möglich In SSB‘s wird die Verarmungszone durch einen Metall-HL Übergang erzeugt, z.B. n-Si mit Aufgedampfter Goldschicht Tiefe der Verarmungszone max. 5mm

11 Ortssensitive Detektoren – Kontinuierliche Detektoren
Kontinuierliche Detektoren bestehen aus einer Diode (Breite ca. 5 cm), bei der die Frontelektrode einen hohen Widerstand aufweist Hintere Elektrode gut leitend Aus dem Quotienten der Spannungspulse kann der Ort bestimmt werden Ortsauflösung bis ca. 250μm Hohe Anforderung an homogenität der Materialien Wenig Kabel

12 Ortssensitive Detektoren – Micro-Strip Detektor - Prinzip
Micro-Strip Detektoren haben hingegen Streifenelektroden in x- und y-Richtung Zeit- und Energieauflösung sind bei Micro-Strip etwas besser, allerdings viele Elektroden und Drähte Vorverstärker und Kabel für jeden einzelnen Kanal

13 Ortssensitive Detektoren – Micro-Strip Detektor - Beispiel
Abstände der readout Strips: ca 20μm Ortsauflösung: delta x = Abstand / √12, hier also ca.6 μm Operationsspannung: 160V Energieverlust: 36keV/100 μm → 100 Elektron Loch Paare pro μm → Elektronen bei Teilchendurchgang Totzeit: 10 ns

14 Temperatureffekte und Strahlungsschäden
Für Leckstrom gilt: Bei Zimmertemp. bedeutet das: Erhöhung der Temp. um 10°C führt zur Verdreifachung des Leckstromes

15 Temperatureffekte und Strahlungsschäden
Vorsicht bei der Kühlung von Si-Det. auf fl. N2 → unterschiedliche Ausdehnungskoeffizienten von Si und Elektroden →bei -210°C erhöht sich die Bandlücke von Si um 0.1eV, Spektrenverschiebung Strahlung kann die Gitterstruktur zerstören, dies führt zur Verringerung der beweglichen Ladungsträger im Kristall Strahlungsschäden machen sich bemerkbar durch höheren Leckstrom und verringerte Energieauflösung

16 Trackfinding und erstellen von Track Fits
Verschiedene Detektorschichten und Detektoren eines Experimentes haben Teilchen registriert Problem: Wie ordnet man Durchtrittspunkte den verschiedenen Teilchen zu? Wie kann man dann den Track optimal fitten? Gerade / Kurve

17 Trackfinding mittels Kalman Filter
Startpunkt wählen: Äußerste Detektorlage Oder Track vorgegeben von anderem Detektor

18 Trackfinding mittels Kalman Filter
Der räumlich nächste Punkt der unteren Det. Lage ist der nächste Punkt

19 Trackfinding mittels Kalman Filter
Dann Interpolation durch Gerade Liegen Punkte anderer Det. Lagen auf der Gerade → Trackfit

20 Trackfinding mittels Kalman Filter
Beim nächsten Startpunkt wird genauso verfahren

21 Trackfinding mittels Kalman Filter
Leichte Abweichung im dritten Punkt, aber noch in der Fehler-toleranz

22 Trackfinding mittels Kalman Filter
4. Punkt liegt nicht mehr in der Fehler-toleranz Geladenes Teilchen?

23 Trackfinding mittels Kalman Filter
Nicht Annährung durch Gerade Annahme einer Kreisbahn

24 Trackfinding mittels Kalman Filter
Auf der Kreisbahn liegen Punkte in den anderen Det. Lagen Abweichung kleiner als bei Gerade → Trackfit

25 Trackfinding mittels Kalman Filter
Neuer Startpunkt

26 Trackfinding mittels Kalman Filter
Keine weiteren Punkte auf den nächsten Lagen Auch nicht wenn Ungenauigkeit berücksichtigt wird (grüne Balken) → 2. Punkt neu wählen

27 Trackfinding mittels Kalman Filter
Passt etwas besser Vielleicht durch Kurve annähern?

28 Trackfinding mittels Kalman Filter
Auf der Kurve fehlen einige Punkte Doch Annährung durch Gerade

29 Trackfinding mittels Kalman Filter
Abweichung zu groß → zurück zum 2. Punkt

30 Trackfinding mittels Kalman Filter
Punkt durch Gerade angenähert, es fehlen Punkte, aber möglich

31 Trackfinding mittels Kalman Filter
Annährung der ersten drei Punkte durch Kurve

32 Trackfinding mittels Kalman Filter
Abweichung wesentlich kleiner als bei der Gerade → Trackfit

33 Trackfinding mittels Kalman Filter
Vollständig rekonstruiertes Event Fast immer bleiben jedoch Punkte übrig, die man nicht zuordnen kann Erhaltungs-sätze prüfen

34 Zusammenfassung Kalman Filter
Der Kalman Algorithmus bewerkstelligt Track-Finding und Track-Fitting in einem Schritt Die maximale Abweichung muss dem jeweiligem Detektor angepasst werden Track-Daten eines anderen Detektors sind leicht zu berücksichtigen → Startpunkt Führt auch noch zu einem Ergebniss, wenn einige Punkte fehlen, z.B. durch Detektorschäden Kann leicht den verschiedensten Detektoren angepasst werden Energieabnahme der Teilchen im Detektor kann berücksichtigt werden Vielfachstreuung an Detektor-Atomen kann berücksichtigt werden

35 Conclusion „Datenauswertung ist und bleibt ein dreckiges Geschäft“ C. Jung Unendlich viele Fehlerquellen, Detektoren Elektronik, Feheler in Programmen etc. Trotzdem kommt man zu Ergebnissen, die die Realität erstaunlich gut beschreiben