Zerstörungsfreier Nachweis von Einzelphotonen

Präsentation zum Thema: "Zerstörungsfreier Nachweis von Einzelphotonen"—  Präsentation transkript:

1 Zerstörungsfreier Nachweis von Einzelphotonen
Hauptseminar WS 2002/2003 Schlüsselexperimente zur Quantenmechanik Mario Scheel Uni Ulm

2 Gliederung Geschichte Unschärferelation Versuch „cavity“ QED
Zusammenfassung Quellenangaben Uni Ulm

3 Geschichte der QND (quantum nondemolition measurement)
Erste Erwähnungen bei den Gründern der Quantentheorie (Landau, Peierls 1931) Fußnote: Falls es einen wechselwirkenden Hamilton Operator gibt, der die Geschwindigkeit beschreibt, wäre es möglich die Geschwindigkeit eines freien Partikels mit einer willkürlich hohen Genauigkeit zu messen! Weiter: (Falsch) Einen solchen Hamilton Operator gibt es nicht! Eine Messung ist nicht möglich! Uni Ulm

4 Geschichte der QND Neue Möglichkeiten zur Messung eines
Einzelnes Objektes durch Quantenelektronik Nichtlineare Optik Ansporn: Gravitationswellen Uni Ulm

5 Größen vom Photon Anzahl Phase Impuls Ort Uni Ulm

6 Messung von Lichtphotonen
Gewöhnliche Lichtmessung ist destruktiv Die Photomultiplier, Photodioden oder die Retina absorbieren das Photon und verwandeln es in ein elektrisches oder chemisches Signal. Zerstörungsfreier Nachweis von Einzelphotonen ergibt auch bei mehrmaliger Messung immer die gleiche Intensität oder Anzahl von Photonen. Uni Ulm

7 SQL und QND SQL (standard quantum limit) (Koordinaten)
begrenzt durch die Unschärferelation. Brechbar, wenn die Information nur aus einer speziell ausgewählten Variable stammt. QND (quantum nondemolition measurement) Messung eines Quantenzustandes, ohne ihn zu zerstören. Empfindliche Messgeräte notwendig! Keine Unsicherheit beim Messergebnis! Uni Ulm

8 Unschärferelation Beispiel: Oszillator
Beide Variablen (X1, X2) werden ständig gemessen. Nach Unschärferelation Empfindliche Messgeräte notwendig! Problem bei einigen Größen nicht gelöst! Einige Variablen besitzen eigene Unschärfen. τ = Messzeit N = Anzahl der Energie Phase Quanten Uni Ulm

9 Beispiel der Unschärferelation
SQL für Oszillator im Wärmebad mit T Güte Interferometer (Fabry – P´erot) LIGO – VIRGO – GEO (1992) F = Qualität der Spiegel optisch 103 bis 106 (Beste 1992!) λ = Wellenlänge des Lichts Relaxationszeit, wie lange der Zustand existiert. (500 nm) L = Spiegelabstand (200 m) = Relaxationszeit T ca K τ = Messzeit Uni Ulm

10 Beispiel der Unschärfe Relation
Cavity QED (quantum electrodynamics) Mikrowellenband Braginsky, 1987 Saphir Einkristall (T = 4 K) Mit besseren Saphirkristallen (Weniger Störstellen) T = 4 K Relaxationszeit, wie lange der Zustand existiert. Die Nullpunktsenergie ist um viele Größenordnungen kleiner als die optimistischsten Versuchsaufbauten messen können. Es gibt also noch viel Spielraum für und Uni Ulm

11 Cavity QED (quantum electrodynamics)
Warum gerade Cavity QED? Man will ein Photon zerstörungsfrei nachweisen können. Die Messung soll wiederholbar sein. (SP - QND) Mit nichtlineare Optik z. B. ist QND möglich aber man benötigt sehr viele Photonen. Für die Messung eines Photons benötigt man eine sehr starke Materie - Strahlungs Kopplung, welche in Cavity QED möglich ist. Uni Ulm

12 Cavity QED Die Atom – Photon Kopplung ist in der Cavity viel stärker als eine Kopplung durch Umwelteinflüsse. Gemessen wird die Phaseveränderung von der Zustände des Atoms. Sie wird verursacht durch Emission und Absorption eines Photons. Ein „quantum logic gate“ ist möglich. Uni Ulm

13 Versuchsaufbau O = Ofen V = Geschwindigkeitsauswahl B = Präparation der Rydberg Zustände R1 = Erster Ramsey Bereich C = Hohlraumresonator R2 = Zweiter Ramsey Bereich S = Mikrowellen – Quellen De,g = Detektoren Uni Ulm

14 Atomstrahlquelle O Rubidium im Ofen mit 160°C
Präparation der Rydbergatomen mit Laser n = Zustand n = Zustand n = Zustand Die Übergangsfrequenzen betragen 54,3 GHz für – 51,1 GHz für – Uni Ulm

15 Geschwindigkeitsauswahl V
Auswahl der Atome mit der Geschwindigkeit von 100 bis 600 m/s mit nur 0,5 m/s als Fehler. - Mit optischer Laser – Pump Technik - Mit „Time Of Flight“ Techniken Dadurch kann die Position eines Teilchens im gesamten Versuch auf 1 mm genau bestimmt werden. Notwendig für Manipulationen am Atom. Uni Ulm

16 Präparation der zirkulären Rydberg – Zustandes B
Neben der hohen Hauptquantenzahl wird auch die Drehimpulsquantenzahl präpariert. Erzeugung des zirkulären Rydberg – Zustandes. Bis zu 30 ms bleibt das Elektron des Rydberg - Atoms in diesem Zustand, bevor es in den , Grundzustand zurückfällt Starke Kopplung mit Mikrowellen. Während der langen Zeitdauer kann das Atom einige Meter zurücklegen. Uni Ulm

17 Hohlraumresonator C Der Hohlraumresonator entspricht in der Konstruktion einen Fabry – P´erot– Resonator. Typisch sind die zwei sphärischen Niob – Spiegel. Dank der guten Qualität der Spiegel (kaum Streuung) kann ein Mikrowellen – Photon 100 bis 300 µs im Resonator beleiben. Durch einen spiegelnden Ring wird die Verweildauer des Photons auf 1 ms verlängert. Ein Photon, welches den Resonator verlässt wird wieder hineingespiegelt. Sphärische Spiegel einfacher zu justieren. Uni Ulm

18 Schwierigkeiten Elektrische Streufelder Thermische Photonen
Bei den Eintrittslöchern (3 mm Ø) für das Atom treten elektrische Streufelder auf, welche leicht und zufällig die Übergangsfrequenzen der Rydberg – Atome verändern. Thermische Photonen Das ganze Experiment findet im Ultrahochvakuum bei 0,6 K statt. Im Gleichgewicht befinden sich trotzdem noch 0,7 Photonen in der Hohlraummode. Vor jedem Versuch müssen einige Löschatome im – Zustand durch den Resonator geschickt werden. Schon nach 400 µs wird das Gleichgewicht wieder erreicht. Sphärische Spiegel einfacher zu justieren. Uni Ulm

19 Tieftemperatur Das erreichen von Temperaturen bis 4,2 K ist heute
einfach. Für tiefere Temperaturen muss ein größerer Aufwand getrieben werden. 4He (Boson)  bis 1,4 K (abpumpen) ca € 3He (Fermionen)  bis 0,3 K (abpumpen) ca € 4He und 3He  bis 15 mK (keine vollständige Entmischung) 3He wird durch Erbrüten hergestellt! (Russland) Fazit: teuer, große Apparaturen Uni Ulm

20 Ramsey Bereich R1 / R2 Das Atom soll sich nicht nur in den Basiszuständen ( , ), sondern auch in gemischten Zuständen befinden und mit dem Photon in C wechselwirken. (komplex verschränkte Zustände) An den Positionen R1 und R2 strahlt man deswegen Ramsey Pulse ein. Die Energie der Mikrowellenstrahlung entspricht dem <=> Übergang. Mit dem Feld wird auch Einfluss auf die Phase genommen. – Puls von R1 Uni Ulm

21 Ramsey Bereich – Puls von R2 T = Flugzeit zwischen beiden Zonen
Erhält das Atom jeweils bei R1 und R2 einen Impuls, dann wird mit einer Wahrscheinlichkeit von auch wieder in detektiert. Uni Ulm

22 Ramsey Bereich Die Wahrscheinlichkeitsverteilung ist harmonisch und wird auch „Ramsey – fringes“ genannt. Genauigkeit 25 Hz. Uni Ulm

23 Detektoren De und Dg Am Ende der Messanordnung trifft das Rydberg – Atom auf die Detektoren Dort wird mit einem elektrischen Feld von 150 V/cm das äußerste Elektron entrissen. De entreißt die Elektronen mit Zustand (n = 51). Der zweite Detektor Dg erfasste den – Zustand (n = 50) Der Wirkungsgrad liegt bei etwa 40%. Elektron ist bei zirkulären Rydberg – Atomen nur schwach gebunden. Uni Ulm

24 Rabi - Oszillationen Ein Atom in Zustand tritt in den leeren Resonator C ein emittiert und absorbiert ein Photon (Rabi Oszillation). Mit der Geschwindigkeit v wird die Wechselwirkungszeit mit dem Hohlraumresoantor eingestellt. w = Höhe des Resonators (6 mm) Kurve gedämpft durch reales Experiment. Uni Ulm

25 Rabi - Oszillationen Die Wahrscheinlichkeit Pe das Atom in am Detektor zu messen ist: Welche Wechselwirkungen erhält man für welche Zeiten? Mit wird vom Atom in Zustand ein Photon emittiert. Mit vom Atom im Zustand ein Photon absorbiert und wieder emittiert. Uni Ulm

26 Zeitablauf Die Zustandsmanipulationen sind nur möglich, weil der Zeitablauf genau abgestimmt ist. Die Experimente sind nur möglich, weil das Feld des Photons und der zirkuläre Rydberg – Zustand des Atoms deutlich länger vorhanden sind, als die Wechselwirkungszeit zwischen Feld und Atom TRabi. Uni Ulm

27 Vergleich mit Lichtinterferenz
Signallichtstrahl - Einzelnes Photon im Resonator Messlichtstrahl - Einzelnes Rydberg Atom Nichtlinearer Optik - Rabi Rotation Kristall Interferometrie des - „Ramsey fringes“ Messlichtstrahls Uni Ulm

28 Prinzip der Einzelphotonmessung
Das Signal ist ein Photon, welches sich in der Hohlraumresonanz - Mode befindet Die Messwelle sind die Zustände des Rydberg Atoms Die Phase der Zustände wird durch Rabi Rotationen beeinflusst. Schematischer Aufbau des Experiments, mit den Atomenergielevels i, g, und e im Kasten. Uni Ulm

29 Prinzip der Einzelphotonmessung
Der <=> Übergang ist resonant mit dem Hohlraumresonator C. Die Ramsey Pulse R1 und R2 schließen die „cavity mode“ ein. Die Geschwindigkeit (503m/s) wurde so gewählt, damit das Atom genau eine Rabi Rotation beim durchlaufen des Resonators durchführt, wenn ein Photon im Resonator ist. Der Zustand bleibt unverändert, wenn der Resonator leer ist, aber die Phase wird verschoben, wenn ein Photon im Resonator ist. Uni Ulm

30 Prinzip der Einzelphotonmessung
Das folgende Schaubild zeigt den Ramsy Interferenz Prozess, wenn der Resonator leer ist. Die zwei Wege, welches das Atom durch den Resonator annehmen kann, führen zur Interferenz. Durch Verändern der Ramsey Feldfrequenz werden „fringes“ im Detektor bei der Wahrscheinlichkeit des Zustandes sichtbar. Uni Ulm

31 Prinzip der Einzelphotonmessung
Falls der Resonator ein Photon enthält, bleibt der Weg mit Zustand unverändert. Durchläuft das Atom den Resonator in , dann wird das Photon absorbiert und emmitiert.Verlässt es ihn in , bleibt das Photon erhalten. Die Quantenamplitude auf diesem Weg verändert dabei die Phase Die Ramsey „fringes“ sind in diesem Fall um π verschoben zur Phase ohne Photon im Resonator. Uni Ulm

32 Prinzip der Einzelphotonmessung
Die Ramsey Frequenz wird so gewählt, dass die „fringes“ im Extremum sind (υ = 0 in der Grafik) Der Zustand des Atoms (0, 1) zeigt jetzt genau an, ob ein Photon im Resonator ist (oder nicht). Der Atomzustand misst also die Anzahl der Photonen Da das Photon im Resonator, arbeitet die Messung zerstörungsfrei und ist eine QND Messung. Uni Ulm

33 Messen eines einzelnen Photons
Mit dem ersten Atom ( – Zustand) wird 100µs nach dem Löschatomen ein Photon zu 50% in den Resonator gebracht. Ein zweites Atom ( – Zustand) durchläuft weitere 100µs später die ganze Ramsey Sequenz mit R1 und R2. Uni Ulm

34 Messen eines einzelnen Photons
Bei den blauen Punkten war im Resonator kein Photon. Der Kontrast ist stark reduziert auf etwa 40% durch Mängel der Messanordnung. Mängel: zwei Atome in C, Absorption des Photons in C durch Streuung, thermische Photonen, Löschatome nicht wirksam Die durchgezogene Linie ist die Anpassung mit dem Monte Carlo Modell und zeigt, dass die Messfehler gut verstanden sind. Die „fringes“ sind ein Spezialfall eines „quantum phase gate“. Es wurde eine SP – QND Messung mit einem Atom durchgeführt, wobei die Anzahl der Photonen bestimmt wurde. Eine Wiederholung nach der ersten Messung fehlt aber noch. Uni Ulm

35 Messen eines einzelnen Photons ohne es zu absorbieren
Nach den Löschatomen lässt man 300µs das thermische Feld anwachsen. Es sind dann im Mittel 0,3 Photonen im Resonator. Dann wird das SP – QND Messatom durch den Resonator geschickt. Nochmals 75µs später wird ein weiteres Atom durch die Anlage gesendet. Dieses absorbiert das Photon falls es vorhanden ist. Die Wahrscheinlichkeit das Atom in Pg,i zu finden wird über der Ramsey Frequenz aufgetragen. Schnittpunkte Test für QND – Natur der Messung Uni Ulm

36 Messen eines einzelnen Photons ohne es zu absorbieren
Rote Dreiecke, Wahrscheinlichkeit das Atom in zu finden, wenn kein QND Atom gesendet wurde Blaue Quadrate, (zweites Atom in ) und das erste in Ein Maximum zeigt an, dass ein Photon im Resonator war Lila Diamanten, (zweites Atom in ) und das erste in . Maximum bei 30 kHz: Die Wahrscheinlichkeit sollte bei perfekter QND Messung gleich 1 sein. Sie ist aber immer noch größer als ohne Messung, was auf eine QND Messung schließen lässt. Die Messung von einem Photon erhöht die Feldenergie (= keine Emission) und reduziert die Schwankungen. Uni Ulm

37 Stand der Technik Alle Experimente (1996) können als Demonstrationsexperimente bezeichnet werden. - „Spielzeug“ für die Wissenschaftler Keine Werkzeuge für Problemlösungen Das französische Forscherteam hat schon viel erreicht: - Eine Operation eines Quantengatters (1999) Zerstörungsfreier Nachweis eines Photons (1999) Erzeugung eines GHZ (Greenberger-Horne- Zeilinger-Typ; Verschränkung von 3 Quantensystemen) (2000) Uni Ulm

38 Zusammenfassung Der zerstörungsfreie Nachweis eines Einzelphotons ist möglich. Aufwendige Apparaturen sind dafür noch notwendig. Aufbau eines Quantengatters mit den Rydbergatomen gelungen. Die Forschung wird weitergehen. Uni Ulm

39 Literatur [1] G. Nogues, A. Rauschenbeutel, S. Osnaghi, M. Brune, J. M. Raimond, S. Haroche, Nature 400 (1999) 239 [2] V. B. Braginsky, F. Ya. Khalili, Rev. Mod. Physics 68 (1996) 1 [3] V. V. Kozlov, D. A. Ivanov, Phys. Review A, 65 (2002) [4] /qnd/qnd.html [5] J. M. Raimond, M. Brune, S. Haroche, Rev. Mod. Physics 73 (2001) 565 [6] H. Vogel, Gerthsen Physik, Springer Verlag, 20. Auflage [7] T. Fließbach, Quantenmechanik, Spektrum Akademischer Verlag, 3. Auflage Uni Ulm